Víme, že v nejvyšším bodě svého pohybu má projektil pouze svou horizontální složku rychlosti, tzn
Po rozbití tedy jedna část může vrátit svou dráhu, pokud bude mít stejnou rychlost po kolizi v opačném směru.
Uplatnění zákona zachování hybnosti, Počáteční hybnost byla
Poté, co se hybná síla stala,
Takže, když se dostaneme,
nebo,
Pokud je projektil promítán pod úhlem theta horizontální a právě prošel tím, že se dotkl špičky dvou stěn výšky a, oddělené vzdáleností 2a, pak ukažte, že rozsah jeho pohybu bude 2a lůžka (theta / 2)?
Zde je situace ukázána níže, takže po čase t jejího pohybu dosáhne výšky a, takže s ohledem na vertikální pohyb můžeme říci, a = (u sin theta) t -1/2 gt ^ 2 (u je projekční rychlost projektilu) Řešení tohoto dostaneme, t = (2u sin theta _- ^ + sqrt (4u ^ 2 sin ^ 2 theta -8ga)) / (2g) Takže jedna hodnota (menší) t = t ( let) naznačuje, že čas potřebný k dosažení chvíle stoupání nahoru a druhý (větší) t = t '(let) při sestupu. Můžeme tedy v tomto časovém intervalu říci, že projektilw vodorovně pojížděná vzd
Dvě částice A a B stejné hmotnosti M se pohybují stejnou rychlostí v, jak je znázorněno na obrázku. Srazí se zcela neelasticky a pohybují se jako jediná částice C. Úhel θ, který dráha C vytváří s osou X, je dán vztahem:?
Tan (theta) = (sqrt (3) + sqrt (2)) / (1-sqrt (2)) Ve fyzice musí být hybnost při kolizi vždy zachována. Nejjednodušší způsob, jak přistupovat k tomuto problému, je proto rozdělením hybnosti každé částice na její vertikální a horizontální hybnost. Protože částice mají stejnou hmotnost a rychlost, musí mít také stejnou hybnost. Abychom usnadnili naše výpočty, předpokládám, že tento moment je 1 Nm. Počínaje částicí A můžeme vzít sinus a kosinus 30, abychom zjistili, že má horizontální hy
Částice je hozena přes trojúhelník od jednoho konce vodorovné základny a pastva vrchol padá na druhém konci základny. Jestliže alfa a beta jsou základní úhly a theta je úhel projekce, dokažte, že tan theta = tan alfa + tan beta?
Vzhledem k tomu, že částice je hozena s úhlem projekce theta přes trojúhelník DeltaACB od jednoho z jeho konců A horizontální základny AB zarovnané podél osy X a nakonec padá na druhý konec Bof základny, pasoucí se na vrcholu C (x, y) Nechť u je rychlost projekce, T je čas letu, R = AB je horizontální rozsah a t je čas, který částice dosáhne při C (x, y) Horizontální složka rychlosti projekce - > ucostheta Svislá složka rychlosti projekce -> usintheta S ohledem na pohyb pod gravitací bez odporu vzduchu můžeme